由上可知,二階和、差頻頻域幅值可以由一階值及相應(yīng)的傳遞函數(shù)唯一確定,因此針對(duì)給定的非線性速度過(guò)程,確定一階值成為求解問(wèn)題的關(guān)鍵。注意到,一階、二階之間必須滿足三者之和等于總速度,即必須滿足式(4.1),因此需要采用迭代...[繼續(xù)閱讀]

    規(guī)則波為單一頻率,因此在二階問(wèn)題上不需要考慮二階差頻影響。在非線性規(guī)則波理論中,流函數(shù)波浪理論是一種數(shù)值高階波浪理論,首先由Chappelear[182]提出,隨后經(jīng)過(guò)Dean[183],Chaplin[184],Rienecker和Fenton[185],以及Fenton[180]等的發(fā)展,現(xiàn)已成為...[繼續(xù)閱讀]

    波群為兩個(gè)不同頻率的規(guī)則波疊加的結(jié)果。水深平均速度采用Sch&228;ffer[102]的結(jié)果,用本書(shū)方法進(jìn)行一、二階的分離。表4-2按照Ursell數(shù)的大小順序給出了雙色波群驗(yàn)證計(jì)算中采用的5種波浪。盡管二階成分上既包含和頻也包含差頻,但鑒...[繼續(xù)閱讀]

    對(duì)于多個(gè)頻率的非線性不規(guī)則波,很難直接得到包含一階和二階成分的波浪樣本。因此可以采用一種合成波辦法,這種思路也被廣泛用于非線性不規(guī)則波的預(yù)測(cè)和重現(xiàn)(見(jiàn)Blondel等[181]及Sand和Mansard[99])中。本書(shū)采用JONSWAP譜(SJ)作為一階譜...[繼續(xù)閱讀]

    本章基于二階Stokes波勢(shì)流理論,建立了一個(gè)非線性波浪水深平均速度的一、二階分離模型。其中二階成分上既考慮和頻影響,也考慮差頻影響。由勢(shì)流理論求解頻域內(nèi)不規(guī)則波的一、二階水深平均速度傳遞函數(shù),建立二階項(xiàng)求解關(guān)系式...[繼續(xù)閱讀]

    為了系統(tǒng)地驗(yàn)證所建立的一階耦合模型性能和精度,如圖5-1所示,建立長(zhǎng)×寬×深=140 m×0.7 m×0.5 m的平底耦合水槽,其中數(shù)值模擬水槽涵蓋整個(gè)物理水槽。數(shù)值模型與物理模型交界面位于x0＝80 m。圖5-1 一階耦合水槽布置圖及物理波浪水槽...[繼續(xù)閱讀]

    對(duì)于耦合模型中的數(shù)值模擬計(jì)算模型有許多種選擇,基于Boussinesq方程的波浪模型,包含弱非線性和色散性,可較好地描述非線性波浪的傳播變形,如Zhang[173]驗(yàn)證ad hoc聯(lián)合理論時(shí)就采用了MIKE21 BW(控制方程為Boussinesq方程, 見(jiàn)Madsen和S&248;ren...[繼續(xù)閱讀]

    物理模擬實(shí)驗(yàn)在大連理工大學(xué)海岸和近海工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室渾水水槽中進(jìn)行。水槽布置如圖5-1中Ω2部分,長(zhǎng)69 m,寬0.7 m,最大水深0.7 m,實(shí)驗(yàn)水深為0.5m。水槽的西側(cè)布置一臺(tái)推板式造波機(jī),東側(cè)尾端布置斜坡消浪裝置。為測(cè)得物理波浪過(guò)...[繼續(xù)閱讀]

    分別采用規(guī)則波和不規(guī)則波進(jìn)行實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證。對(duì)于規(guī)則波的耦合模擬,數(shù)值入射波浪采用正弦波。波面記錄從穩(wěn)定的數(shù)值波浪波峰到達(dá)造波機(jī)處時(shí)開(kāi)始計(jì)時(shí),共模擬10個(gè)波長(zhǎng)。此外,為了便于波形的對(duì)比,將波相位平移使t=0時(shí)處于波峰值。...[繼續(xù)閱讀]

    為了更精確、直觀、定量地分析耦合模型的誤差,定義了相對(duì)標(biāo)準(zhǔn)差E-pn、比波高誤差r-H和相關(guān)系數(shù)α三個(gè)誤差函數(shù):式中,Tn為計(jì)算的時(shí)間窗長(zhǎng)度,P、N分別表示為物理域、數(shù)值域的值,σP、σN為對(duì)應(yīng)的兩個(gè)波列的標(biāo)準(zhǔn)差,ρPN(τ0)為標(biāo)準(zhǔn)協(xié)方...[繼續(xù)閱讀]