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在x、y、z直角坐標(biāo)系中,若物體內(nèi)各點(diǎn)的應(yīng)力分量σ2＝τyz＝τzx＝0,而其余應(yīng)力分量σx、σy、τxy又與z坐標(biāo)無(wú)關(guān),則這樣的應(yīng)力狀態(tài)稱(chēng)為平面應(yīng)力狀態(tài)。一薄板,在作用于其平面內(nèi)的力作用下變形時(shí),可近似認(rèn)為處于平面應(yīng)力狀態(tài)。...[繼續(xù)閱讀]
在x、y、z直角坐標(biāo)系中,若物體內(nèi)各質(zhì)點(diǎn)的位移皆平行于xy平面,且與z軸無(wú)關(guān),此時(shí)各點(diǎn)位移都發(fā)生在xoy平面內(nèi),即位移分量為:ux＝ux(x,y),uy＝uy(x,y),uz=0因此,應(yīng)變分量為:這樣的變形狀態(tài)就稱(chēng)為平面變形,又稱(chēng)平面塑性流動(dòng)。例如,軋制薄板...[繼續(xù)閱讀]
在某一瞬間,材料內(nèi)任意點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)經(jīng)過(guò)微小時(shí)間后,發(fā)生了微小改變,應(yīng)力的這個(gè)微小改變量就稱(chēng)為應(yīng)力增量。...[繼續(xù)閱讀]
在加載過(guò)程中,單元體的應(yīng)力張量各分量之間的比值保持不變,按同一參量單調(diào)增長(zhǎng),是謂簡(jiǎn)單加載條件。不滿(mǎn)足上述條件的,叫做復(fù)雜加載。...[繼續(xù)閱讀]
塑性物體在加載過(guò)程中,應(yīng)力與應(yīng)變?cè)隽块g的關(guān)系,或應(yīng)力、應(yīng)力增量與應(yīng)變?cè)隽块g的關(guān)系,因與材料的性質(zhì)有關(guān),所以叫做塑性本構(gòu)關(guān)系。...[繼續(xù)閱讀]
全應(yīng)變理論又稱(chēng)全量理論,是描述塑性狀態(tài)應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系的一種較為簡(jiǎn)單的理論。彈性體的應(yīng)變只決定于該瞬間的應(yīng)力,而不必考慮該瞬間之前的加載途徑。全應(yīng)變理論就是像處理彈性變形無(wú)需考慮加載路徑那樣處理塑性變形問(wèn)題。該...[繼續(xù)閱讀]
增量理論又稱(chēng)流動(dòng)理論,是描述材料在塑性狀態(tài)時(shí)應(yīng)力與應(yīng)變?cè)隽?或應(yīng)變速度)之間的關(guān)系的理論。該理論假定,物體在進(jìn)行塑性變形時(shí),物體內(nèi)某點(diǎn)在加載過(guò)程任一瞬間,其塑性變形增量的各分量與此時(shí)此點(diǎn)處作用的相應(yīng)的偏差應(yīng)力分...[繼續(xù)閱讀]
三維應(yīng)力狀態(tài)可用三維應(yīng)力圓進(jìn)行分析(見(jiàn)圖3—46),圖中B點(diǎn)的相對(duì)位置,即O1B與O1A之比,就表示中間主應(yīng)力σ2的相對(duì)大小。用μσ表示此比值,則參數(shù)μσ稱(chēng)為羅德(W.Lode)參數(shù),塑性理論中常用此參數(shù)表示中間主應(yīng)力的影響。視中間主應(yīng)力σ...[繼續(xù)閱讀]
材料受單向拉伸(或壓縮)時(shí),當(dāng)拉伸(或壓縮)應(yīng)力達(dá)到材料的屈服極限σs,便開(kāi)始塑性變形;薄壁管受扭轉(zhuǎn)(即純剪)時(shí),當(dāng)剪應(yīng)力達(dá)到材料的剪切屈服應(yīng)力K時(shí),便開(kāi)始塑性變形。在復(fù)合應(yīng)力狀態(tài)下,為使金屬由彈性狀態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)樗苄誀顟B(tài),各應(yīng)力...[繼續(xù)閱讀]
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